云纹干涉法实验报告

1、时间：2008.12.18云纹干涉法实验朱建国同组：张军徽一、实验原理两束准直的激光束A和B以一定的角度2a在空间相交时（图1a），在其相交的重叠区 域将产生一个稳定的具有一定空间频率f,栅距为P的空间虚栅，虚栅的频率f与激光波长 4和两束激光的夹角2a有关，并由下式决定（1）fk = 2Sina将涂有感光乳胶的全息干板置于图1a所示的空间虚栅光场中，经曝光后，干板上将记 录下频率为f的平行等距干涉条纹。经过显影以后的底板，将形成图1b所示的波浪形表面， 这个波浪形表面便构成了频率为f的位相型全息光栅，将这块光栅作为模板，便可用它在 试件上复制相同频率的位相型试件栅。云纹干涉法采用的光栅频率f

2、通常为1200线/mm，也 有采用600和2400线/mm的.通过使全息干板转动90O进行两次曝光可获得正交型光栅，则可 用于二维面内位移场和应变场测量.二、云纹干涉仪将已转移好试件栅的试件置于云纹干涉仪的光路系统中，调整好光路，便可对试件的位 移场和变形进行测量。云纹干涉仪的光路如图7所示，所用激光器通常为氦氖激光器，其波 长入=0.633p m。为了能方便地测得U和V两组位移场，仪器中包含用以测量X方向水平位 移场（U场）的水平光路系统和用以测量Y方向垂直位移场（V场）的垂直光路系统。两组 光路可分别独立使用.由激光器产生的激光束经分光器和光纤耦合器并经准直镜分成四束准直光，分别投射到 四

3、个反射镜M1、M2、M3、M4上。调节反射镜M1和M2可使两束准直光O1和O2按方程（4） 的要求投射到试件栅上，并调节安装试件的多维调节架，使试件栅的法线方向正好平分两束 准直光O1和02的夹角。此时O1和02的一级衍射波将沿试件栅的法线方向传播，并经成像 透镜L将试件栅和两束衍射波的干涉条纹成像在CCD摄像机的靶面上，实时地在显示器上 显示，并由计算机存储和处理。当然，当试件未受力，试件栅比较规整，屏幕上应不出现条 纹。如果干涉条纹较多，说明光路没有调节好。经过反复调节反射镜和试件调节座，可以使 干涉条纹达到最少。此时的干涉条纹图称作零场条纹图。零场条纹图的条纹越少表明光路调 节得越好，实

4、验结果也将越准确。在调节光路系统时还必须注意试件栅的主方向如X）是否 和O1和O2所在平面,即水平面重合。否则，该试件栅主方向与水平面的夹角的存在表明试件 栅具有相对于光路系统的面内转动位移,因而会出现反映这一转动位移场的转角云纹条纹，这 将不能获得准确的零场条纹图。通过调节固定试件的调节座，转动试件栅，可以方便地消除转 角云纹条纹。同理，通过调节垂直方向的两个反射镜M3和M4可以使入射光O3和o4调节 到正确方向，使垂直方向的零场干涉条纹图的干涉条纹也最少。光路系统调节好以后，对试件施加载荷并产生变形。屏幕上将实时地出现与试件相对应的位 移条纹图。由于加载时试件有时会产生刚体位移，包括刚体平

5、移和刚体转动。由此而产生的 附加干涉条纹是不需要的。通过调节夹持试件的多维调节座，可以将与刚体位移有关的干涉 条纹，特别是转角云纹条纹消除。需要注意的是：加载以后，光路系统中的四个反射镜的调 节旋钮不能再调节，否则将改变原已调节好的光路，所获得的干涉条纹图将会是不准确的。 特别是与两束对称入射光的夹角有关的调节旋钮，在零场条纹图已经调好以后是绝对不能再 调节的。三、位移场实时观测两束经过准直的波长为入的平面波A光和B光对称地以入射角a投射到光栅频率为f 的试件栅上.根据上述光栅衍射方程，当入射角a、波长入和光栅频率f满足以下方程关系 时，两束光的一级衍射光波将沿试件栅的法线方向衍射。Sina

6、=母(4)如两束对称入射的光波为准直光。试件栅十分规整，试件也未受力，则两个一级的衍射波A 及B可视为平面波。此时，在理想情况下，成像面上将不出现干涉条纹，仅为一均匀的光 强分布。当试件栅随试件受力产生变形和应变，试件栅的频率将发生变化，原来的平面波将 发生翘曲，变成与面内位移场有关的翘曲波A和B，如图7所示。两束翘曲波A和B 的相对光程差将形成反映光栅主方向，即X方向的位移场的干涉条纹。图8给出了光程差和试件表面的面内位移之间的几何关系。设试件表面变形以前的两 束入射光波和一级衍射波分别为AOC和BOC,其光程相等，即AO+OC=BO+OC其光程差为零。当试件产生变形后，O点产生X方向的位移

7、U到达P点，则对应于该点的 入射波为AP和8 P,以及衍射波P C，则产生与位移有关的光程差乙。根据图5所示的几 何关系，可导出光程差与位移U的关系 =(Ap+ P C)-( B P+ P C)=2USina将(3)式代入上式，并用波长的倍数，即干涉条纹级数N来表示光程差， = NX可建立位移U和干涉条纹级数N以及光栅频率f的关系为如试件栅为正交型光栅，将试件或光路系统围绕法线方向旋转90度，则可获得沿Y方 向的面内位移干涉条纹图。通常的云纹干涉仪同时具有X和Y方向两套光路系统，因而很 容易获得沿X和Y方向的两组干涉条纹图。令Nx和N y分别代表X和Y方向的面内位移 干涉条纹图的条纹级数，则可

8、由下式求得面内位移U和V，(5a)U = NX2f(5b)V = Ny 2 f、在云纹干涉法实验中所用的光栅频率通常为1200线/mm,或光栅节距为0.833|J m,代 入上式，(6a)U = PN = 0.417N (pm)(6b)V = PN = 0.4 1N (pm)上式表明当试件栅的频率f为1200线/mm时，一级干涉条纹代表0.417p m的位移量。 云纹干涉法的灵敏度通常为试件栅光栅节距的一半.四、应变场根据面内位移干涉条纹图可以求得试件表面的应变分布。设试件表面所在平面为X-Y 平面，该面内的线应变和剪应变分别为疽y,Yxy。根据位移和应变的关系可得 x =七X、 8V/y /

9、dYxy=W前+对成用相应的位移增量和条纹级数增量形式来表示，可得AU 1 AN =x AX 2f AXAV1 AN=yAY2f AYAU AV 1Y =+=xy AYAX2 f(7a)(7b)(7c)(8a)(8b)(8c)ANANAY* AX根据两组条纹级数沿X和Y方向的变化率便可求得三个应变分量的分布。实验一：单向拉伸实验一、实验目的1、了解云纹干涉法的基本原理、特点和应用范围，初步掌握云纹干涉法操作技术2、测定材料弹性模量和波桑系数二、实验设备1、云纹干涉仪2、已转移光栅的拉伸试件3、卡尺三、实验步骤1、量取试件尺寸，注意切勿触摸试件栅。2、安装拉伸试件。并使试件栅距离场镜约52mm3

10、、开启激光器，打开U场光路开关，调节加载架调节座和U场光路反光镜调节旋钮， 使两束衍射光点在中轴线上的聚焦点，即毛玻璃十字丝中心重合。4、调节成像镜头和成像距离，和加载架调节座，观察显示器屏幕，使成像清晰，大小 合适，试件位置居中。5、观察计算机显示屏上的干涉条纹，继续调节U场反光镜旋钮，使屏幕上的干涉条纹 最少，以获得U场的零场。6、关闭U场光路开关，打开V场光路开关，和调节U场一样，调节V场光路反光镜 旋钮，以获得V场的零场条纹图。此时，无需调节加载架调节座。7、施加适当载荷，观察U场条纹图，如条纹出现不对称现象，表明试件有面内转动， 可调节加载架调节座的旋钮，使条纹图恢复对称。8、反复检

11、查U场和V场条纹图，将两幅条纹图采集和保存在计算机内，并记录下载荷 大小。9、整理复原实验环境。四、试验结果图1a P =79.2N时V场云纹干涉条纹图 图1b P =79.2N时U场云纹干涉条纹图根据应力均匀区的V场条纹图和U场条纹图，量取条纹间距b （V场条纹间距）和a （U场条纹间距），计算试件材料的弹性常数E和波桑比口。（11）（12）式中P为试件的拉伸载荷，B和t为试件的宽度和厚度，f为试件栅的频率。1piexl=0.03225mm试件截面尺寸拉力P（N）试件栅的频率fU场条纹间 距 a （mm）V场条纹间距 b （mm）弹性常 数E（GPa）波桑比旦B(mm)t(mm)14.061

12、.6679.212003.2251.15677.220.358实验二：梁的弯曲实验一、实验目的1、了解云纹干涉法的基本原理、特点和应用范围2、验证梁的弯曲应力和弯曲变形理论，巩固和加深弯曲理论的有关基本概念3、加深对应力、应变、位移以及弯曲挠度、转角、曲率的关系和概念的理解二、实验设备1、云纹干涉仪2、已转移光栅的弯曲试件3、卡尺三、实验步骤1、量取试件尺寸，注意切勿触摸试件栅。2、安装三点弯曲试件。跨度L=42mm,试件距离光路系统箱53mm.3、调节成像镜头和成像距离，和加载架调节座，观察显示器屏幕，使成像清晰，大小 合适，试件位置居中。4、开启激光器，打开U场光路开关，调节U场光路反光镜

13、旋钮，和加载架调节座，使 两束衍射光点在中轴线上的聚焦点重合。5、观察显示器屏幕上的干涉条纹，继续调节U场反光镜旋钮，使屏幕上的干涉条纹最 少，以获得U场的零场。6、关闭U场光路开关，打开V场光路开关，和调节U场一样，调节V场光路反光镜旋 钮，以获得V场的零场条纹图。此时，无需调节加载架调节座。7、施加适当载荷，观察U场条纹图，如条纹出现不对称现象，表明试件有面内转动， 可调节加载架调节座的旋钮，使条纹图恢复对称。8、反复检查U场和V场条纹图，将两幅条纹图采集和保存在计算机内，并记录下载荷 大小。9、整理复原实验环境。四、试验结果图1三点弯曲试件图1a P =196.3N时U场云纹干涉条纹图图

14、1b P =195.9N时V场云纹干涉条纹图图6所示为云纹干涉法实验获得的两端简支，中点受集中力作用的三点弯曲梁的U场和V场云纹干涉条纹图。根据公式（8a）, U场条纹级数沿X方向的梯度代表X方向的应变 x。 为简单起见，也可以用相邻条纹沿X方向的间距ax来近似地表示该位置的应变 x。因相邻 两级条纹之间条纹级数差 N=1,则式（7a）可近似地表示为同理可获得Yxy(9b)(9a)(9c)式中ay为U场条纹图相邻条纹沿Y方向的条纹间距；bx和%分别代表V场条纹图相邻条 纹X和Y方向的条纹间距。从图6a所示的U场条纹图不难看出，沿着梁的中性层位置条纹的走向是与X方向平行 的，这表示U场条纹沿X方向的梯度为零，即 X=0。从图6b所示的V场条纹图，不难从中性层的条纹级数Ny获得梁的挠度曲线。从条纹级数Ny沿X方向的梯度，