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文档简介
解定态薛定谔方程的基本步骤(当V(x)是分段常数时):,1. 列出定态薛定谔方程,2. 写出薛定谔方程在不同区域的通解,3. 写出边界条件 不管(x)是否连续, (x)总是连续的,4. 由以上边界条件得出能量量子化,5. 如可能的话,由以上边界条件和波函数归一化条件 定出波函数系数c1, c2, c3 和c4 要求给定已知波函数,可以给出归一化系数,对B也一样,升降算符的对易关系,例2. 设Hamilton量的矩阵形式为:,(1)设c 1,应用微扰论求H本征值到二级近似; (2)求H 的精确本征值; (3)在怎样条件下,上面二结果一致。,解:,(1)c 1,可取 0 级和微扰 Hamilton 量分别为:,H0 是对角矩阵,是Hamilton H0在自身表象中的形式。所以能量的 0 级近似为:,E1(0) = 1 E2(0) = 3 E3(0) = - 2,由非简并微扰公式,得能量一级修正:,能量二级修正为:,准确到二级近似的能量本征值为:,设 H 的本征值是 E,由久期方程可解得:,解得:,(3) 将准确解按 c ( 1)展开:,比较(1)和(2)之解,可知,微扰论二级近似结果与精确解展开式不计c4及以后高阶项的结果相同。,(2)精确解:,例2.有一粒子,其 Hamilton 量的矩阵形式为:H = H0 + H, 其中,求能级的一级近似和波函数的0级近似。,解:,H0 的本征值问题是三重简并的,这是一个简并微扰问题。,E(1)(E(1)2 - 2 = 0,解得:E(1) = 0, .,记为: E1(1) =- E2(1) = 0 E3(1) = +,故能级一级近似:,简并完全消除,(1)求本征能量 由久期方程|H - E(1) I| = 0 得:,(2) 求解 0 级近似波函数,将E1(1) = 代入方程,得:,由归一化条件:,则,将E2(1) = 0 代入方程,得:,则,由归一化条件:,泡利矩阵,自旋算符的对易和反对易关系,角动量求和:J=J1 + J2, J 的可能取值,Jz的可能取值 总角动量的对易关系,耦合表象和非耦合表象 C-G系数的含义,耦合表象和非耦合表象之间的变换矩阵,自旋单态和三重态,a是势作用范围,近似求解: 对产生散射的势场V(r )的作用范围是以散射中心为球心,以a为半径的球内,当ra时,V(r )可略去不计。散射只在ra的范围内发生。,当r很小时, jl(kr) 随 kr很快趋于零。l愈大,趋于零愈快,如果jl(kr)的第一极大值在a之外,势场作用范围ra内 jl(kr)很小, 则第l分波受到势场的影响很小. 则散射所产生的相移l很小。相移l只要从l=0算到lka就足够了。,球面贝塞尔函数jl(kr)的第一极大值位置在,势明显的地方, 波函数小, 波函数明显的地方,势很小,第九章 量子跃迁 辐射跃迁的一些考虑:波长比原子尺度大得多,偏振,非单频 费米黄金规则 能量时间测不准关系中,t的含义,第十章 全同粒子,量子全同粒子和经典全同粒子的区别 玻色子和费米子的区别(波函数交换对称性,自旋,态的占据:泡利不相容原理) 掌握将两个全同粒子的态对称化和
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